Безвихревое течение (видео обзоры)


Безвихревое течение это
— течение жидкости или газа, в котором отсутствует завихренность поля скоростей, т. е. вектор скорости V всюду в потоке удовлетворяет условию rotV = 0 и поэтому равен градиенту скалярной функции (φ), называемой потенциалом скорости (V = grad(φ)). Представляет собой частный вид более общего вихревого течения. В Б. т. частицы жидкости не вращаются. Существование и распространённость Б. т. тесно связаны со свойством сохраняемости завихренности в потоке идеальной несжимаемой или баротропной (плотность зависит только от давления) жидкости при наличии потенциала массовых сил, согласно которому, если в начальном участке потока (или в начальный момент времена) имеется Б. т., то оно всюду (и впоследствии) останется безвихревым, и циркуляция скорости по любому замкнутому контуру будет равна нулю. В идеальном газе завихренность (циркуляция) сохраняется для изоэнтропических течений (баротропных течений).

Кинематическое свойство безвихренности течения идеального газа связано с его термодинамическими параметрами так называем теоремой Л. Крокко, из которой следует, что при постоянных во всём течении энтропии и полной энтальпии оно является либо безвихревым, либо винтовым (вектор завихренности параллелен вектору скорости). Плоскопараллельное течение такого типа всегда будет безвихревым.

Изучение Б. т. существенно упрощается тем, что система уравнений аэро- и гидродинамики сводится к одному уравнению для потенциала скорости (φ). В несжимаемой жидкости потенциал скорости удовлетворяет уравнению Лапласа, которое имеет в качестве фундаментальных решений потенциалы источника, диполя и гидродинамических особенностей более высокого порядка (см. Источники и стоки гидродинамические), (см. Источников и стоков метод), причём в силу линейности любая их суперпозиций также является решением.
Для важного случая плоского Б. т. несжимаемой жидкости существует комплексный потенциал — аналитическая функция комплексного переменного, действительная и мнимая части которой являются соответственно потенциалом скорости и функцией тока. Задачи об обтекании профилей (см. Профиля теория) и решёток профилей и определении действующих на них сил, о глиссировании, истечении струй, ударе о жидкость и другие были решены благодаря возможности применения методов теории функций комплексного переменного, например метода конформных преобразований.

Изучение Б. т. сжимаемого газа — более трудная задача; так как уравнение для потенциала нелинейно. Для плоских течений оно может быть приведено к линейному путём преобразования годографа (см. Годографа метод), часто используемого в задачах дозвуковой аэродинамики (струйные течения, определение аэродинамических характеристик профилей и др.).

При обтекании тонких тел упрощение уравнения потенциала проводится на основе возмущений теории. Дозвуковые и сверхзвуковаые возмущённые течения описываются линейными уравнениями, трансзвуковые — нелинейными. Б. т., проходя через искривленный скачок уплотнения, становится вихревым. Однако для достаточно слабого скачка завихренность пропорциональна кубу его интенсивности, и с большой точностью можно считать, что течение остаётся безвихревым. Поток за скачком конечной интенсивности остаётся безвихревым, если угол наклона скачка к направлению однородного набегающего потока всюду одинаков (например, при осесимметричном сверхзвуковом обтекании конуса).

Одним из наиболее распространённых методов расчёта сверхзвукового Б. т. является характеристик метод, особенно эффективный в приложении к плоским течениям, где характеристики в плоскости годографа (эпициклоиды) имеют универсальный вид независимо от структуры течения в физической плоскости.

Источник: Авиация: Энциклопедия. — М.: Большая Российская Энциклопедия. Главный редактор Г.П. Свищев. 1994.

Видео

Лекция 1.1 | Вращательное движение жидкой частицы | Потенциальные течения жидкости

Лекция 1.1 | Вращательное движение жидкой частицы | Потенциальные течения жидкости

МЖГ. Семинар 5. Вихревое и безвихревое течения. ТФ-10-19

МЖГ. Семинар 5. Вихревое и безвихревое течения. ТФ-10-19

2. Типы течений жидкости: ламинарное и ползущее течение

2. Типы течений жидкости: ламинарное и ползущее течение

Закон Бернулли

Закон Бернулли

"Общие основы аэродинамики" - Центрнаучфильм (1969)

"Общие основы аэродинамики" - Центрнаучфильм (1969)

Парадокс изогнутой трубы ● 5

Парадокс изогнутой трубы ● 5

Режимы течения жидкости, ламинарный и турбулентный режимы

Режимы течения жидкости, ламинарный и турбулентный режимы

Вязкость и течение Пуазёйля (видео 14) | Жидкости | Физика

Вязкость и течение Пуазёйля (видео 14) | Жидкости  | Физика

Турбулентное течение круче ламинарного [Veritasium]

Турбулентное течение круче ламинарного [Veritasium]

Гидродинамика

Гидродинамика

МЖГ. Семинар 5. Вихревое и безвихревое течения. ТФ-12-19

МЖГ. Семинар 5. Вихревое и безвихревое течения. ТФ-12-19

Подъёмная сила крыла ● 3

Подъёмная сила крыла ● 3

"Общие основы аэродинамики" - Центрнаучфильм (1969)

"Общие основы аэродинамики" - Центрнаучфильм (1969)

Вязкость. Ламинарное и турбулентное течения жидкостей. 10 класс.

Вязкость. Ламинарное и турбулентное течения жидкостей. 10 класс.

№ 35 Вадим Зеланд. Движение по течению.

№ 35 Вадим Зеланд. Движение по течению.

Механика - Движение вязкой жидкости. Эффект Магнуса

Механика - Движение вязкой жидкости. Эффект Магнуса

Ламинарное и турбулентное течения

Ламинарное и турбулентное течения

МЖГ. Лекция 13. Плоское стационарное безвихревое движение идеальной жидкости.

МЖГ. Лекция 13. Плоское стационарное безвихревое движение идеальной жидкости.

МЖГ. Лекция 12. Плоское стационарное безвихревое движение идеальной жидкости.

МЖГ. Лекция 12. Плоское стационарное безвихревое движение идеальной жидкости.

Течения в океане. Видеоурок по географии 6 класс

Течения в океане. Видеоурок по географии 6 класс
Поделиться или сохранить к себе:
Добавить комментарий

Нажимая на кнопку "Отправить комментарий", я даю согласие на обработку персональных данных, принимаю Политику конфиденциальности и условия Пользовательского соглашения.